对于可控核聚变技术来说，用氦三与氢气进🐛🀥行模拟高密⚧度等离子体运行实🙳验，与直接使用氘氚原料进行点火运行，是完全两码不同的事情。
事实上，抛开惯性约束这种模仿氢弹爆炸的路线来说，在磁约束这条路线上，真正做过🛊🚭🖫点火运行实验的国家和装置，几乎屈指可数。
前🅹者对于实验装置的要求并不算很高，能🞗🔏形成磁场约束⚧，做到让高温等离子体流在反应堆腔室中运行就够了。
氦三与氢气在高温的情况下，尽管能模拟出高密度等离子体的运行状态，但终究还是和氘氚原料聚变点火有区别🅑的。
氦三和氢气在反应堆腔室中运行🚙📱🞥时，并🅜不会真正的产生聚变现象，这就是最大的区别。
每一颗氘原子和氚原子在聚变时，都会释放出庞大的能量与中子，这些都会对等反应堆腔室中运行😰🅄的高温等离子体造成影响。
除🅹此之外，聚变过程中释放的中子束还会脱离约束磁场的束🔅缚，对第一壁材料造成🜛🂶极为严重的破损。
这是氘氚聚变过程中必然会发生的事情。
中子无法被磁场束缚，这是物理界的常识。
如果真的有🈂🞯人能做到约束中子，整个理论🞗🔏物理界甚至是整个物🔗🀳🀺理界都得跪下来求他指导前进的方向。
氘氚聚变产生的中子辐照，是整个可控核聚变中最难解决的问题🍦之一。
中子辐照对于材料的破坏并不仅仅只是原子嬗变和对内部化学键的破坏，还有最🌈☱🃋纯粹的物理结构上的破坏。
它就像🀷🁟是一颗颗的子弹击打在一面钢板上一样，🟕每一次都会在钢板上造成一个空洞。
当然，只不过它是微观层面的。
如何解决氘氚聚变过程中会产生的中子辐照问题，以及第一壁材料的选择，🛵同样是可控核聚变中的一🗚🜍个超级难题。
如今破晓聚变装置已经走到了这一步，面🞗🔏对氘氚聚变所产生的中子辐照，已🛵经是就🜛🂶在眼前的事情了。
总控制室中🈂🞯，徐川屏着呼☲🃔吸，望着总监控大屏。
在氘氚原料注入到破晓聚☲🃔变装置中后，在ICRF加热天线系统的加🈣⛰持下，迅速转变成等离子体状态。
外层线圈形成约束磁场迅速将等离子体化的氘氚原料约束在🔅由数控模型形成的通道中，微调磁场稳定的调控着这些微量的🏐高温等离子体，在腔室中运行着。
如果有一双能看到微观的眼眸，此刻会在破晓聚变装置中看到宇宙中最💽🗕🛢为美妙的场景。
上亿度的高温之下🕋，氘氚原子外层的电子被剥离，原子⚧核裸露出来。极高的温度对于这些等离子体来说，带来的是极高的活跃度。每一颗原子核都如同高速上的汽车一样，在道路上飞驰着。
当一颗氘原子核🛅与一颗氚原子核碰撞在一起🐛🀥时，这个宇宙中最美妙的反应，发生了！🕽🏃🗛
氘氚聚变，形成了氦原子和一个中子，并🞗🔏释放出🟕了庞大的能量。